WWW.KN.LIB-I.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Различные ресурсы
 

«И ФВ Э 86-238 ОНФ Г.Г.Волков, А.Г.Липартелиани, В.А.Монич РАННЕЕ ВОССТАНОВЛЕНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИММЕТРИИ И НЕЙТРИННЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ Серпухов ...»

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ

ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР •

ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

И ФВ Э 86-238

ОНФ

Г.Г.Волков, А.Г.Липартелиани, В.А.Монич

РАННЕЕ ВОССТАНОВЛЕНИЕ

ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИММЕТРИИ

И НЕЙТРИННЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ

Серпухов 1966 I & • * УДК 539.12.01 М-24 Аннотация Волков Г.Г., Липартелиани А.Г., Монич В.А. Раннее восстановление пространственней симметрии и нейтринные эксперименты: Препринт ШБЭ 86-2в8. - Серпухов; 1986. - Wс, 8 рис., 4 табл.;

библиогр.: 76, Обсуждается проблема раннего восстановления пространственной симметрии о рамках лево-правосимметричных моделей и моделей с расширенным (за счет зеркальных кварков и лептонов) фермионным сектором.

Указаны эксперименты, в которых следовало бы изучать отклонения от стандартной модели электрсслабых взаимодействий.

Abstract Volkor G.G., Liparteliani А.в., Monich V.A. Early Space Syimtetry Restoration and Heutrino Experiments* Ш В Р Preprint 86-23». SerpukhoY, 1986. - p. 45, figs* 8, table* 4, retа,г 76.

She problem of early apace eyaeetry restoration on the leftright eyaeetry models and the models with the extended (due to mirror quarks and leptons) feraion sector is being discussed, the experiments in which the derirations from the standard model of electroneak interactions should be studied are presented.



С ) - Институт физики высоких энергий, 1986.

ВВЕДЕНИЕ Неоценима роль физики нейтрино в формировании современных взглядов на природу взаимодействий кварков и лептонов.

Ей мы обязаны: а) созданием универсального четырехфермионного (V-A) взаимодействия заряженных токов; б) открытием кварк-лептонной (а ещё раньше барион-лептонной.так называемой пКиевско0онмм§тржж:

в) постановкой вопроса о V c / м — универсальности и толкованием указанного вопроса на основе новой симметрии кварк-лептонных поколений; г) и наконец, открытием в нейтринных экспериментах слабых нейтральных токов, что привело к непоколебимой вере в правильность калибровочного описания электрослабых взаимодействий, и в конечном итоге к открытию векторных бозонов W ж 2.

Более чем за 40-летнюю историю развития в области физики нейтрино сложились следующие основные направления исследований:

I. Классические исследования процессов с заряженными и нейтральными токами во взаимодействиях нейтрино (антинейтрино) с веществом ( т - и V e -взаимодействия). Прежде всего имеются в виду измерения полных сечений б о д » дифференциальных характеристик е/%/^хф. инклюзивных распределений в различных нейтринных реакциях. Указанные характеристики позволяют устанавливать пространственно-временную структуру заряженных токов, а измерение параметров Si»n 2 9 w • f »"'ft »••» описывающих нейтральные слабые взаимодействия,- справедливость электрослабой модели ГВС.

2» Кроме того, исследование указанных выше характеристик в процессах взаимодействия нейтрино (антинейтрино) с нуклонами при.больших переданных импульсах дают информацию о структуре нуклона.

Особо важной является роль vtf&W)-взаимодействий в определении функций распределений "морских кварков и антикварков различных ароматов 9 (X ), в изучении механизма нарушения бьеркеновского скейлинга (высшие "твиетовые" поправки), в изучении механизма образования странных, очарованных, прелестных состояний и т.д.





3, Поиски нарушения * / ^ / -универсальности.

Один из основных источников такого нарушения связывается с возможным существованием матрицы смешивания лептонов - лептонного аналога матрицы Иабиббо-Кобаяши-Масхава. Для возникновения указанвого смешивания необходимо выполнение, по крайней мере, следущих условий: массивность нейтрино и нарушение глобальной горизонтальной сжмивтра лептонннх семейств.

Экспериментами, чувствительным* к углам смешивания, являются:

а) однтн по исследованию осцилляции нейтрино разных поколений

б) прецпжонннв намерения отношения ширин лептонных распадов адронов по различным каналам, например, точные намерения отношеПо-видимому, возможны н другие механизмы, приводящие к нарушению 0 € /^/^-универсальности. Эти механизмы могут бить связаны с существованием хжггеовсхжх бозонов, несущих квантовое -число определенного кварк-лептонного поколения jCi Iя *•%№, Г... ), диагональных по аромату "легких" горизонтальных калибровочных бозонов ^жжаг. ж • * ••

в) в связи с зтнм представляет интерес пучение состава пучков раалжчннх сортов "прямых" нейтрино от распадов тяжелых кварков в экспериментах типа "fceamctump", например, пучение отношения кв тенсжвностеж NJp*/NjjP #. где t,j.-e,ju,t:..., а также пучение взаимодействий ^ с веществом.

г) создание меченых жди насыщенных ^е - пучков позволит провести полную программу исследования взаимодействия электронного нейтрино с веществом, аналогичную программе в пучках ^ к тем самым внести существенный вклад в исследование проблемы v^/^/v^универоальности.

4. Исследование вопроса о том, какова фермнонная природа нейтрино (т.е. является оно джраковской ж л майорановсхой частицей).

Актуален также вопрос о массивности нейтрино.

В этом свете следует выделить три типа экспериментов по поиску нарушения лептонного квантового числа J A L | =2.*

а) опыты типа двойного безнейтринного |3-распада 2М +2)+ 2e.j

б) поиски в нейтринных (антинейтринных) реакциях заряженных лептонов неправильного знака: Vi + N - ^ t f + X (Vi+ht—'ti+X );

в) осцилляции нейтрино второго рода (без изменения квантового числа поколения): Vi «-• У.

Возрастающий интерес к майорановской природе нейтрино во многом обусловлен возможностью понимания такой фундаментальной проблемы как малость масс нейтрино по сравнению с массами их эаряженч ных партнеров по изотопическим мультиплетам: \т « го.

–  –  –

6. Поиски новых нейтральных лептонов (нейтрино возможного четвертого поколения l/g* либо массивных нейтральных лептонов с электронным, мюонным и таонным квантовыми числами L-i (с= «,/«) дираковской или майорановской природы):

а) изучение распадов на лету новых нейтральных лептонов:

б) исследование образования прямого рождения указанных объектов в нейтринных реакциях.

7» Прочие проблемы, связанные с поисками: а) дилептонов одинакового знака; б) суперсимметричных объектов; в) суперслабых нейтрино, взаимодействующих с эффективной константой & s w « &p. *

г) зеркальных фермиоиов; д) скалярных объектов типа хиггсовских;

е) солнечных нейтрино; ж) космических нейтрино; з) прохожденияV через Землю и т.д.

Экспериментальное исследование проблемы раннего восстановления пространственной четности и вариантов теории, допускающих подобную постановку задачи тесно связано, в частности, с перечисленными выше направлениями исследований в области физики нейтрино, в особенности с направлениями I, За, Зг, 46, 4в, 7а, 7г.

I. ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННАЯ СТРУКТУРА СЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ

И ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПРИ ЭНЕРГИЯХ^ \ 2 В СШ

Объяснение наблюдаемого нарушения пространственной четности остается одной из серьёзных проблем физики слабых взаимодействий. В моделях, основанных на калибровочной группе JU(2JL* Wty нарушение Р-симметрии постулируется и таким образом выходит эа рамки рассмотрения.

Вместе с тем прогресс,достигнутый в развитии калибровочных теорий, позволяет рассмотреть данную проблему конструктивно. Создан ряд реалистических подходов, в которых пространственная четность нарушается в области энергий ^ 100 ГэВ в с.ц.м. и тем или иным способом восстанавливается при более высоких энергиях.

Среди них можно выделить два больших класса моделей:

1) Модели со стандартным набором фермионов, где Р-симметрия явным образом связана с (LR)-симметрией, а наблюдаемое при низких энергиях нарушение пространственной^четности обусловлено утяжелением новых калибровочных V/jf6o3OHOB/'I~5/6VA?':(380-480)ТэЪ)^ взаимодействующих с полями материи в основном через "правые" токи. В SM(2J L * SU()g U (4) - калибровочной лево-правосимметричной модели помимо W^*, 2%- бозонов содержатся дополнительные Mf^fv и 2г. -калибровочные векторные бозоны. №+1*/

2) Модели с "зеркальными" кварками и лептонами, в рамках которых каждому известному фермиону сопоставляется свой массивный партнер. В таком подходе нарушение пространственной четности может быть связано не только с наличием тяжелых V/g -бозонов, но и с тем, что V + А - токи образованы массивными дублирующими фермионами. В последнем случае в теории1 2допускаются относительно легкие W R -, 2 я-бозоны ( М (^KM/W^J/ " 1 3 ^ Кроме того.в данном классе моделей помимо полей W^* * 2./ могут рассматриваться также новые U M -бозоны, взаимодействующие только с "зеркальными" фермионами.

Решающей проверкой этих представлений является поиск новых калибровочных U/-, "2^-, \^м -бозонов и дублирующих массивных фермионов ( & № » ).

Открытие VA- и Z -бозонов на SppS -коллайдере ЦЕРНа, ввод в действие и строительство более мощных ускорительных комплексов усилили интерес к поискам их партнеров (v/f, T,...

Интерес этот стимулируется также обнаружением группами UA2 ЦЕРНа редких одноструйных и многоструйных событий с большими потерянными импульсами ^ % объяснение которых в рамках стандартного SUfo)xSU(2JxefrJ -подхода встречается с трудностями. Вместе с тем, ни одна из построенных реалистических моделей электрослабых взаимодействий не может однозначно указать те расстояния, на которых происходило бы восстановление пространственной симметрии. Поэтому предсказания для границ и величин масс ^/t-и ^в бозонов опираются на данные экспериментов. Для Wg, -бозонов явно лево-правосимметричной {З^МЯ^Х S МЯ^Шкалибровочной теории они колеблются от 300 ГэВ до 30 ТэВ: М Ц А %, 380 ГэВ '6', Hw,bl If5 ТэВ,,М* А ^ Ю T9BTMv R.5 30 ТэВ'**' (см.таблицу I).

Ограничение '**' найдено на основе вычисления вкладов однопетлевых диаграмм с обменами ^ь~ и ^ -бозонами и разность масс долгои короткоживущих Кь~ ttf -мезонов. Оценки величины М\*/(&ТА получены исходя из предположения о том, что эффекты СР-нарушения в системе К*, К? полностью обусловлены электрослабыми взаимодействиями 541(2»)^ JJlifiUfc* 1ш^-калибровочной модели. Текущие ограничения на массу w -бозонов определяются экспериментальными данными по рассеянию нейтрино на адронах через нейтральные токи и составляют величины 9^(200-300)ГэВ'5»/i3/ Дальнейшее повышение точности экспериментов по физике слабых заряженных и нейтральных токов позволило бы подойти к изучению эффектов, относящихся к процессам на расстояниях ~ ( Ю " 1 + Ю~ 1 8 )см, что соответствует энергиям ^^(1-Ю)ТэВ.

Большой интерес в этом отношении представляют нейтринные эксперименты по физике слабых нейтральных токов, позволяющие значительно поднять верхнюю границу:

М ( г.г) (200*300) ГэВ. Они уникальны в том отношении, что в отличие от исследований по физике слабых заряженных токов не имеют конкуренции со стороны классических низкоэнергетичных экспериментов по JU -распаду и р -распаду ядер, где найдены пока | рекордные ограничения для М ( w ) ( М ( Ц ) 380 Г э В / 6 / ). \ Заметим, что прямой поиск % -бозонов в реакции ^ +

-» & е Г на ускорительно-накопительных комплексанх ЦЕРНа ( /?*** =0,54-.0,63) ТэВ) и ФНАЛ (&*** =2 ТэВ) ограничивается сверху по массе М ( Ъ\ ) величинами 200 и 400 ГэВ соответственно '24'. На проектируемом РР -коалайдере SSC ~40 ТэВ) верхняя граница М (2^ ) составила бы 6 ТэВ, а для M4(R)-бозона М (^RJX 9 ТэВ ' '. Следовательно, эксперименты по изучению пространственно-временной структуры слабых токов в» ускорителе с неподвижной мишенью представляют долговременный интерес с точки зрения дальнейшего продвижения в изучении эффектов, относящихся к тэвному диапазону энергий.

Эффекты новых' типов взаимодействий в экспериментах при относительно низких энергиях (Jb*** M(W,,i4)M(WZj2/)) привели бы к различным систематическим сдвигам величин sln26^, f. ^ Л • e (!A,V) » измеренных в различных реакциях: ^f*(ej -*%e »

&Х-+У tf, е+е-"-»/•)*" ••• Существенно при этом появление зависимости их значений от поколения и типа взаимодействующих частиц, нарушение в /J* /* -универсальности.

2. МИНИМАЛЬНАЯ ЛЕЮ-ПРАВОеИШЕТРИЧНАЯ МОДЕПЬ,ОСНОВАННАЯ

НА КАЛИБРОВОЧНОЙ ГРУППЕ SU(2) L ©S(2) R gU(I)

2.1. Построение модели

В данной модели лево- и правоспиральные кварки и лептонн включаются в изотопические дублеты:

где ^ m f ^*j f У. Соответственно соотношение « * h^"S ' обобщается следующим образом: Q ^ ^ L + T a R + | " Y - » Дублеты кварков и лептонов построены явно лево-правосимметричным образом (т.е. Ч|_ и ^ переходят друг в друга при замене $s+-is );

необходимым и достаточным условием лево-правой симметрии является требование инвариантности лагранжиана электрослабых взаимодействий относительно операции 4 ^ jj fy. Заметим, что гиперзаряд фермионов в лево-правосимметричной теории совпадает с квантовым числом B - L ' где В, (L )-барионное (лептонное) квантовое число).

Лагранжиан взаимодействия полей с фермионами имеет следующий вид:

f Ы где 1^2,3 ~ матрицы Паули, а физические состояния калибровочных полей связаны с полями Д»,Л| преобразованиями (3)

–  –  –

(6) kK где К', К, *Llk) ~ вакуумные ожидания скалярных полей (см.

ниже (9)), возникающие в результате спонтанного нарушения симметрии SU(2jLJ»SU(2jRxii(0 до Ц(А)* *; Углы j, if и В можно выразить через параметры К ' ^ А ц ц ) и константы 4 i ; :

–  –  –

Для нарушения исходной симметрии до Ц(*) в рассматриваемой модели необходимо ввести несколько мультиплетов скалярных полей:

(8) (другой, часто рассматриваемый в литературе вариант построения хиггсовского сектора модели, указан в разделе 4 данной работы);

ф =(1/2, 1/2, 0 ), ^ = ( 1 / 2, О, I ), Д =(0,1/2, I) (где в скобках указаны значения ( "TJL »"^Ч * If ^ соответственно.

Массы фермионов возникают за счет вваимодействия только с полями Ф и ^ = t^'t^ (где ^ -матрица Паули). Далее для упрощения выкладок рассматривается минимальный вариант модели с одним мультиплетом полей ф (К = I). Обобщение на случай (№2,3,...) очевидно и не изменяет полученные ниже результаты.

При спонтанном нарушении симметрии развиваются следующие вакуумные средние:

Тогда за счет асимметрии вакуума X R ^ ^ L достигается соотношение M(W/,2/) ^ M ( y / *, Z?). Здесь следует заметить, что механизм спонтанного нарушения симметрии в данной модели допускает включение дополнительных триплетов скалярных полей, взаимодействующих с калибровочными бозонами: |_=(1, 0, 0), &ц-(0, I, 0).

Их вакуумные ожидания 10 ) = U I. (10) Величина • входит в выражение для массы Н(* ) и позволяет регулировать её независимо от значений *f(V,* &,* г ). Эта возможность, вообще говоря, отделяет друг от друга проблемы изучения структуры заряженных и нейтральных слабых токов.

Легко видеть, что в пределе ^ R » \, ^* + * J **' возниаагт следующие соотношения между параметрами модели:

если кроме того выполняется равенство б'1*1 в = 3**п©^, то становится справедливым известное соотношение между массами каЩ/МХь)'С4%г9\/.

либровочных бозонов стандартной модели: М

2.2. Проверка минимальной модели электрослабых взаимодействий в экспериментах по взаимодействию нейтрино (антинейтрино) с нуклонами;

нейтральные токи.

Теоретические неопределенности значений №(V/=80,8±2,7 ГзВ и М(2)= (92,9±1,6) ГэВ ' ^ ' ^ ^ п о л у ч а е м ы е в рамках стандартной модели, и возможность регулировать массы М (W±,Wg., Z-» * 2^ ).

как это следует из формул (5) и (6), приводят к тому, что предсказания SU(2Jj_® S U O 2 J D ® U l O - симметричных моделей и стандартной модели в отношении масс М (М^ ) и М (El*) могут перекрываться. Поэтому, с точки зрения проверки моделей эяектрослабых взаимодействий,большой интерес^ по-прежнему, представляет дальнейшее повышение точности в измерениях параметров эффективного слабого взаимодействия '***', Одними из важнейших в этом направлении являются нейтринные эксперименты по изучению структуры слабых нейтральных токов.

Эффективный лагранжиан взаимодействия слабых нейтральных токов, описывающий рассеяние нейтрино на кварках (лелтонах) в области передач импульсов | б ? г | « М г ( ^ ), в рамках симметричной модели, имеет вид

–  –  –

Л $?

(12) где I =1 для "up" -кварков (лептонов); i =2 для "Jew» " -кварков (лептонов); Qj, - электрический заряд кварков (лептонов);

T - третья компонента изоспина кварка (лептона); -~

–  –  –

т.е. при M(V^i,2'//A1(Mb,2(ajitf 1 формулы для констант взаимодействия слабых нейтральных токов L и R, равные соответствзтицим выражениям в квадратных скобках (12), переходят в выражения, которые совпадают с найденными в рамках (LR ) - симметричной модели при условии 4inz9 * 2sl»»*9w Заметим, что в стандартной модели fc а Ь? \ | А / ^ так что величину 'iiw^Ow » изменяемую экспериментально, можно рассматривать как некоторый феноменологический параметр, зависящий в рассматриваемом подходе от fy, п г,9 и If.

Для проверки моделей электрослабых взаимодействий необходимо получить экспериментальные значения констант взаимодействия слабых нейтральных токов &t и Sjt и сравнить их с предсказаниями моделей.

Наибольшая точность в нейтринных экспериментах по изучению структуры нейтральных токов (Ut) достигнута при измерении отношений сечения глубоконеупругого рассеяния нейтрино (антинейтрино) на иэоскалярной мишени, обусловленного взаимодействием слабых нейтральных токов €*^(уцЫ),6" \*рЩ, к соответствующим сечениям реакций, идущих через заряженные токи б Cf*A/J, Измерение отношений ' и " позволяет получить в рамках кварк-партонной модели значения квадратов констант связи '**'i =0,292±0,0I0, (h) +(KJ =0,028±0,0II.

(14) Эти ограничения показаны на рисЛ а,б. Из рисунков видно, что дальнейшее уточнение данных по измерению величин К и само по себе не может отвергнуть или подтвердить стандартную $U\Z)i_*U(4) -модель, так как оно не дает информации об углах 9L и &я.. а лишь уточняет значение свободного параметра теории sib*9w • Для измерения углов 9^ и б ц надо привлекать другие нейтринные данные: а) полуинклюзивное рождение заряженных пионов на изоскалярной мишени; б) инклюзивное рассеяние на протоне и нейтроне; в) инклюзивное рассеяние на водородной мишени,....

Рассмотрим полуинклюзивное рождение заряженных пионов на изоскалярной мишени. В кварк-партонной модели отношения выражаются через CL и t/j в предположении нестранного моря;

i здесь U f ?&/1 *' u«ca/(p, Ч'[Ьу) -спектр (анти)нейтрино, EQ. -минимальная допустимая энергия адронов, 2fy - соответствующая функция фрагментации. +

Отношения ( л /Я ) измерялись на пузырьковых камерах "Гаргамель~ /ЗХ/, ВЕВС ' 32 ' и на 15-футовой камере ФНАЛ ' 33/ ; в результате были получены следующие значения:

/=0,77±0,14; cL =0,05; Z =2,8±0,7; j =0,15 (.

f -O.I3J' ( I 7 ) =1,6410,34;

=0,69±0,22, oC i O J 2 ; Z =2,2±0,2; / =0,I86(rJ f -0,I60l' l I B )

-1.37*0,31;

=1,02*0,12; об =o,I5; fc =1,35', / -0,I94p^ Г =0,15?)' ( I 9 ) На рис.2 а-г представлен результат фита'^' с помощью прогр рд ру ф щ р раммы Mlt/UTT отношений (X /Л"*) совместно с данными по глубоконеупругому рассеянию на изоскалярной мишени. Доверительные области построены с учетом работ /34»35/^ Для того чтобы оценить, какое увеличение точности эксперимента необходимо для проверки модели, были построены 68,3 и 95-ные доверительные границы для 4- и 10-кратного увеличения статистики '*9'. Видно, что уже при 4-кратном увеличении статистики предсказания стандартной модели выходят за 95-ный уровень достоверности в том случае, если новые экспериментальные точки сдвинутся в плоскости g х &*. Использованная статистика содержит а: 13000 событий, так что для проверки стандартной модели с помощью отношений (7Г+/7Г~) необходимо по крайней мере 40000 событий.

Рассмотрим далее инклюзивное рассеяние нейтрино и антинейтрино на плотоне и нейтроне. Отношения Яп/р в (o^toyfi^vp) и ^/ в кварк-партонной модели выражаются через константы связи нейтрального тока следующим образом

–  –  –

Вычисления были проведень/29' с использованием следующих экспериментальных данных:

/Р I,22O,35; \ =0,21, ** =0,15,* (I9) Rn/p =0,88i0,I7-, Г =0,17 oi. »o,I5.

Первое значение получено группой Беркли - ДЕРН - Гонолулу - Медисон 'Зб', второе - ФНАЛ - ИТЭФ - И Ю Э - Мичиган '33'.

Результат фита этих данных совместно с R ( W C / C C ) представлен на рис.3 (а,б). Как видно из рисунка, доверительные области получаются гораздо большими, чем в предщущем случае, и даже при десятикратном увеличении статистики предсказания стандартной модели находятся в пределах 16 -области.

Из эксперимента по рассеянию (анти)нейтрино на протоне ' ? | для 9ц пока ограничений не получено, а для левых констант (SL ) экспериментальные значения уже сейчас сравнительно далеки от предсказаний стандартной модели (см. рис.4(а,б)). Это, однако, указывает не на расхождение со стандартной моделью, а скорее на плохое качество данных.

2.3. Взаимодействие нейтрино с электронами Реакции взаимодействия нейтрино с электронами позволяют найти эффективные параметры *|Г) ^ и ?, не прибегая, как это было в случае процессов Vfi)h/, к каким-либо теоретическим предскаэаниям о море тяжелых кварков, углах смешивания кварков, формфакторах нуклона и т.п. Поэтому точность измерения величин J, J°, &*%** Т в данном случае не ограничивается подобными теоретическими неопределенностями и определяется трудностями эксперимента (радиационные поправки, расстеганные в рамках стандартной модели в однопетлевом приближении ' 't составляют для 4/'»г0ц/ величину

-~ 10 и могут быть учтены как и в случае vfi) ft/ -взаимодействия). Реально это означает принципиальную возможность в данных экспериментах достижения точности измерения параметра J" на уровне 10. В рассматриваемом подходе изучение реакций взаимодействия нейтрино с электронами может представлять особый интерес для поиска систематических отклонений параметра 5, (^), вызванных вкладами диаграмм с обменами W~, &г ' бозонами и зависящих от поколения взаимодействующих частиц ( К.е, %* ) и типа реакции ( fyej*-+ytue, ^ » e •* •**/«.... ).

Сравним полные сечения процессов ty {$*№-+ $kfy,Je, полученные в рамках 1Л -симметричной модели и стандартной модели & }.

Вклад в амплитуды этих процессов дают только слабые нейтральные токи ( &П*Е**е ):,.../-,,_ 4

–  –  –

Упругое рассеяние "fe^"1* *4& обусловлено совокупностью нейтрального и заряженного токов, поэтому сечения данных процессов характеризующихся ещё одним теоретическим параметром: f углом смешивания Ц_- и V/ц -бозонов:

«« Интересной с точки зрения измерения угла смешивания W^- и V ^ -бозонов представляется и пороговая реакция обратного распада ( ^ е " -» Уе/» "Л* *• Выражения (20-25) показывают, что величины / и J действительно могут оказаться лишь некоторыми аффективными параметрами, зависящими от значений 0, У, ^ М(*Ь)//Ч(щь), ^ « #fa)/M(2t)* Кроме того, значения / » X, извлекаемые из данных эксперимента (например, из соотношений Л * ^ ^ в ^ { М м « 1 ' / в * ^ № ' в " # ^ м ^ зависят от теоретических параметров 9 t У, tin., ^ по-разному, что могло бы вызвать зависимость f и X от типа процесса, поколения взаимодействующих частиц, «,.. В связи с этим представляет интерес возможно более точное измерение f * /, / в различных реакциях. Так,уменьшение ошибок в измерении JT и f до L$ -I0"**, Л f4 ±10"* позволило бы получить ограничения Ш г ^ / Ш Ь ) 1/20д т.е. M(izJ 1,6 ТвВ. Программа исследования для реакций ** ~~* ?«•) * у нацеленная на измерение параметров Р, У с точностями g 10, -^ Ю, дала бы^следовательно, возможность подойти к изучению эффектов, обусловленных обменами калибровочными k6.~, Z& -бозонами с массами более 1ТэВ.

При «том будут проверяться конечно и радиационные поправки для теоретического значения 5*, вычисленные в рамках стандартной модели.

Для того чтобы по возможности уменьшить вклад теоретических неопределенностей в параметр J* и уменьшить ошибку ^ Т Эксп* величину t находят, используя некоторые комбинации экспериментально измеряемых параметров. В этом отношении реакции Л«—»)ju/ уникальны тем,что точность, получаемая для параметра J* » оказывается значительно выше точности измеряемой величины;

я - 6rfre+ъц)/ес*/&* « ; ; (* **= Ci-*s+ f t4/ti-i5-n*x*j ), • H Д-Г*/ (b**/R ) при ^ =0,25, где -параметр R, W вычисленный в рамках стандартной модели. Ошибка 1% для Я соответствовала бы тогда /djT/ ^ Ю. В эксперименте на установке CHARM 'Al' на статистике ( fy е -»ty € ) 83±16 событий, ( е-»)^е ) П2±21 событий получено ^ =1,26±0,72±0,45, S" =0,216^0,055^0±010. На сооружаемых и вводимых в строй нейтринных детекторах ИФВЭ-ОИЯИ и СНМм предполагается_набрать статистику st. 2000 событий для реакций У*1е~*$'е и ^.«-*^в и добиться точности 4JT ^ 0,007+0,005 / 4 » 4 2 /. Указанные выше соображения не снижают интереса и к процессам »?в-* с точки зрения повышения точности измерения $, угла / что особенно важно, с точки зрения проверки совпадения J* и найденных в различных реакциях.

3. ЛЕЮ-ПРАВОСИММЕТРИЧНАЯ Sl/ОД х SUCSJR X

КАЛИШЗВОЧНАЯ МОДЕЛЬ С УДВОЕННЫМ ФЕРМИОНШМ СПЕКТРОМ

3.1. Экспериментальные и теоретические предпосылки расширения Фермионного спектра Рассмотрение расширенных вариантов SU(2JLxSu(2j& * симметричной модели, включающих дублирующие "зеркальные" массивные фермионы, в последнее время привлекают внимание в связи с тем, что;

I) могла бы найти объяснение'13'проблема дилептонов одинакового г знака в \?Л/ (Vfv) - экспериментах (для полноты литературных ссылок по данному вопросу см. работы /**45/. рождение дилжптонов одинакового знака может быть вызвано осцилляциями Я*&2° (расв в / ом 9Ь*(5°) -мезона по "неправильной" моде): $ --» -»^'"х ' ***-+*% Х~ );

2) редкие события с большими потерянными импульсами, которые наблюдаются на SppS -коллайдере Щ Р Н а и интерпретируемые как рождение и распад новых «двойных состояний ' ' могут быть связаны с физикой "зеркальных" партнеров обычных фермиенов' » ' или относительно легких Й^"" * %х -бозонов',

3) появляется теоретические возможности: а) понижения масштаба восстановления Р-четности в теориях раннего объединения до ( Ю 4 * Ю 6 ) ГэВ / 1 2 »47,48/ (соответствующий масштаб в теории великого объединения 5*0(10) составляет (Ю 9 *10* 2 ) ГэВ; б) построения механизма типа ГИМ для ( ^-диаграмм /* 2 » 4 7 /• в ) введения СР-нарушения в процессах с переходами в рамках одного поколения, которое не связано с СР-нарушением в системе **•, к* -мезонов;

г} локадизации зеркальной симметрии и возникновения нового нейтральнсто тока!Д.

3.2. Построение модели Исходный лагранжиан взаимодействия калибровочных полей с кварками (лептонаии) имеет вид где f^ ; г*- матрицы Паули;

f*iJkf SФу(1,1,1) » Л «1,2 - индексы, отвечающие двум рассматриваемым вариантам модели; ( Л «1) п явно п лево-правосимметричному варианту,, включающему дублирующие массивные фермионы (Qj **Фр Li ) с изотопическим спином Т«0, ( d «2) соответствует варианту (2) с "неявной" лево-правой симметрией и со следующим содержанием кварков: 1*ч, d*J^ efa1* '/b)t (/;, SiJK •§JТогда уравнение для электрического заряда обобщается следующим образом: G y e ?3L *Щ'*"й • &** варианта (I) получим Y= (&-l}+*t где У -гиперзаряд, B(L) -барионное (лептонное)квантовое число, Р\ -зеркальное ("изотопическое") квантовое число. Для тяжелых " V -кварков (лептонов)^' {*) имеем Й* +1, соответственно для 3i (Eh) -кварков я(лептонов)^ М* -I, а для обычных фермионов

М«0. В варианте (2) У Ш-Ц-*(^с*^л) „ где, собственные значения операторов зеркальной симметрии ML и Мо равны:

J, ) ф ( В данном варианте лагуянжиан (I) удовлетворяет комбинированной Р*РРц -четности, которая связана с симметрией относительно комбинированной операции замены киральности (L&4) и перестановки обычных частиц с зеркальными: /uL ^* Vn, cfi +*2faj rfs±bffl Смешивание фермионов, возникающее при диагонализации массовой матрицы, обусловлено здесь двумя механизмами: обычным, горизонтальным смешиванием поколений (0^ (бц ) -набор углов смешивания "*f" Co/owh") - кварков) и слабым смешиванием внутри поколений обычных fK(f^) и тяжелых ($*($') -кварков {8i(9i)соответствующие углы смешивания, где I -номер поколения).

Матрица левосторонних заряженных токов для случая двух поколений ( L =1,2) в вариантах (I) и (2) приобретает вид (27)

–  –  –

(28) Условие компенсации (L.R )-диаграмм типа механизма ГИМ приводит к некоторым соотношениям между массами фермионов и параметрами матриц VL, V^

- в первом варианте Ъця&!-^- S^J

- во втором варианте здесь nrb(MiJ -массы обычных (дублирующих "зеркальных") фермионов.

3.3. Экспериментальные ограничения для параметров токовых матриц В рассматриваемой модели элементы матриц слабых заряженных токов (27), (28) и параметры эффективного взаимодействия слабых нейтральных токов резко отличаются от соответствующих величин, получаемых в рамках стандартной (V—А )-теории. Однако, как мы убедимся далее, эти отличия не противоречат текущим экспериментальным данным, если выполним ограничения i ' (зо) (где индексом С отмечены параметры смешивания лептонов), а также гораздо более слабые ограничения на параметры матрицы правосторонних слабых заряженных токов Покажем это на примере ограничений, следующих из известных экспериментов по р -распаду ядер, J- -распаду, TjK-**Ch) распадам и рассеянию нейтрино на адронах '70'. ( Эффективный лагранжиан взаимодействия слабых заряженных токов ' представим в виде усе. _ ii

–  –  –

(34, В стандартной (V-А) -теории #ЯГ, у«.*1. Измеренные значения этих параметров близки к единице, но экспериментальные погрешности пока таковы, что позволяют довольно легко согласовать расчетные величины ftjf, fy. с данными эксперимента. Более того, выражения (33-36) показывают, что однозначно очень трудно установить ограничения на теоретические параметры. Так, полагая в формулах (33), (35), выполнение соотношений M ^ A ^ и.используя данные эксперимента (си. таблицы 2,3), получим /(^-SuJ -fSJi.-3SlJ 1^ 0,02. Если кроме того ввести условие (S/iJ* =$t)* • Si «lit. » то рассматриваемые данные не дадут каких-либо ограничений на углы смешивания. В случае же отсутствия таких соотношений верхняя граница для /S*tl f /S«./ Js*ul * l§»uf составит,очевидно,около 0,14, если эти параметры по величине близки друг другу.

В рассматриваемом варианте (L-R )-симметричной модели допускаются сравнительно легкие \/% -бозоны: Mz~Mi. Тогда» например, в случае Mj*2Mi и tyf «0(0,1), получим 1($чГ%1) ~ 0,02 и при условии Д Д О г ( & Д ~(&'$)l+i *w SS» /* ( S ^ 1 * fi$* ограничения на параметры матриц, кварковых правосторонних слабых заряженных токов составят /%я/, /^*яЫ 0,3.

Следует заметить, что ограничения на ^f/ будут значительно слабее по сравнению с найденными в рамках минимальной *и(*) -калибровочной модели (см. таблицу 3). Для SU(2JL*SU(2M рассматриваемых реакций допустимы,в частности.значения jftf^ 0,1 при /Ц/, / V / 4Г о,3; /«м./, / S ^ /,Дгд/^ /gj$ 0,14.

Из формулы (34) следуют также ограничения на комплекс теоретических параметров /2 f-jfej &?/ 0,16, где 0,16 - неопределенность экспериментального значения fy.. Если /*• I, то Afz Ъ,ЬЩ. При ггр«1 допускаются более легкие ^ бозоны.

Для М2=2Мт найдем следующие соотношения:

Распад /*~*^^€%. В качестве примера рассмотрим ограничения» следующие из данных для параметра Мишеля /* »0,752i0,003'°{ _ Параметр Рк с указанной выше (для процессов 7-*е?е % /^) точностью можно записать в виде Р* ^^гС^^иЛ^г* ] е к у щ а я неопределенность экспериментального значения f соответствует следуюшму ограничению на комплекс теоретических параметров: f ^ j f z ^ j ^ * ** **^ ** 0,003, где fCfa) - "горизонтальные" углы смешивания лептонов (углы смешивания между поколениями см. (27), (28)). Ограничения для « З З ', s"z)n получим ценой введения предположений о величиe4t/&% )-1 и все,с$и • Так, если MZ=JM4 углы Pin, &X*,. Я/А, Угл близки по величине, то ^ 0,3. При отсутствии этих УСЛОВИЙ и при Mji IM* верхние границы значений (S#,Ju, %* ^^л)е ы (SJ % ) находятся в пределах (0,01+0,5).

Эффективные константы слабых взаимодействий, ответственных за распады H-+p€»t, (***2^ ) и / ^ е ^, ( ^ % 5 у измерены с большой точность». Однако получаемое из соотношения значение C*v*j =0,9737±0,0025 ( &с - угол Кабиббо) & легко и с необходимой тлчностью воспроизводится в рассматриваемом подходе, если выполняются условия Cficii.^ s f^^c^J, (% С С ) ( $ $ C ) (i ^ « / Ср c»Действительно, Указанные выше условия обеспечат равенство то есть будет воспроизведено соотношение, получаемое в стандартной модели. При отсутствии этих условий параметры матриц /\fL /, получат довольно существенные ограничения: A t / %/S/L/ « $/ 0.05; А л /, /§"«/, /s/, /^/^Г 0,16?

f ~ 0,01).

Эффективный лагранжиан слабых нейтральных токов для рассеяния нейтрино на кварках представим в следующем виде (рассматриваем варианте "неявной" {lmR) -симметрией, когда M^^jMi ):

- "зеркальные" кварки (лептоны).

Ограничения на параметры рассматриваемой модели, следующие из физики слабых нейтральных токов,покажем на примере данных для эффективных киральных констант &t!&i ВцЯ)я'%'ь)^1*Ц*)№цЮ I =1,2; ЦА)-Ц11).

• Связав для определенности отклонение расчетной величины г.д\.(б) о т центрального значения с появлением параметров (с'и) (^ю)* и взяв текущие экспериментальные ошибки д1./л » найдем следующие ограничения:

'

–  –  –

-параметр СР-нарушения в системе 2*, 9° ). Механизм ассоциативного рождения чарма, который мог бы в рамках стандартной _ 0 _ модели порождать основной фон для процессов, обусловленных^^й осцилляциями, дает ожидаемую величину Ялй, на один-два порядка меньшую экспериментальных значений '2Y»52/^ j{p0Me Т О го, этот механизм плохо воспроизводит наблюдаемую независимость параметра Rvt?) О Т энергии нейтрино (антинейтрино), отвечающую скорее процессам с осцилляциями Ф°-, 2° -мезонов (см. рис.6). Рассматривая различные пути реализации этого требования Д Й & ** 10" z ГэЗ, выделим случай "тяжелых" ^Я : МЫя)) 470 ГэВ » Ш У Ц, относящийся к обоим вариантам рассматриваемой модели (см. пункт 3.2 данной работы), а также случай относительно легких l»/fc -бозонов:

J* (80т500) ГэВ, который допускается только в варианте (2), то есть в неявной яево-правосимметричной модели.

При условии M(t/*J^ M(WL) параметр ДЮр определяется вкладами ( LL )-диаграмм. Необходимый рост AWj можно обеспечить тогда^потребовав неравенства параметров смешивания левосторонних и правосторонних токовых матриц: /SM/^^/S**//.., (Яач. ** (0,2*0,ЗХ Причем массы "зеркальных";с/о^и " -кварков могут быть отнесены к изучаемому уже в настоящее время экспериментально диапазону (40+300) ГэВ. (см. рис.7). Массы "зеркальных'^ир "-кварков ограничиваются в данном случае также диапазоном (40*300) ГэВ, что позволяет удовлетворить экспериментальному ограничению-^йМ 3,5*10~ 15 ГэВ. Если же потребовать равенства параметров' • смешивания левосторонних и правосторонних токовых матриц ( (S^ij^s 1**л\%)9 то необходимый рост -Affljp за счет {LL)~ диаграмм будет обеспечиваться для w ^ s, I 0 ТэВ. Этот вывод остается в силе и для д ^ ^И&ЦДО-симметричной модели с истинно зеркальными кваркамиг^ '.

При условии существования относительно легких W & -бозонов (/Wfft)v (80+300) ГэВ) доминирующий вклад могут обеспечивать не только (UL)-, но и ( L R ) - M (^R )-диаграммы. Углы смешивания правосторонних кварков (лептонов) в соответствии с соотношениями (4,5) можно выбирать большими. Тогда удовлетворив условию/S^/^ (Si.i*li.» получим (A%)gfi s Al(&g (см. например рис.8). г!аряду с этим мы добьемся понижения параметра^^к ( Д " ц 1 5 (от вклада диаграмм с обменом кварками'К,, ) « 3,5«Ю" ГэЗ) и отодвинем тем самым верхнюю границу масс %i~, С -кварков до значений M I - I 0 ) ТэВ.

Таким образом, при решении проблемы дилептонов одинакового знака в рассматриваемой модели мы сталкиваемся с возможностью существования в изучаемой экспериментально области энергий (40+300) ГэВ спектра "зеркальных" кварков (лептонов), а также "легких" Wz(a.)~ И &z -калибровочных бозонов. Распады новых кварков (лептонов) и "легких" Vf0", 2 / -бозонов с массами (150+180) ГэВ могли бы служить причиной появления редких одноструйных и многоструйных событий с большими потерянными импульсами '№-1о,оа,оэ/ в С О П р О _ вождении или без сопровождения одиночных заряженных лептонов в экспериментах на SppS -коллайдере ЦЕРНа.

Отметим также, что дальнейший набор статистики в нейтринных (антинейтринных) экспериментах по псиску событий с дилептонами одного знака позволил бы получить информацию не только об осцилляциях 9)°&Ъ9, но и о СР-нарушении в системе Ф в, $ *. Так, в модели "горизонтальных", нарушающих СР-четность 1взаимодействий' ^ вполне возможны значения 1« ^чъ •* (10"^-Ю~ 5 ) ГэВ и соответственно $ « ' $ % *&*» ~ 0,01, где__Х*» М г,.,$ -параметры СР-нарушения в системе 9° • 3*.Вместе с тем соотношение между числом событий с рождением ft'{1*1 )-лептонов в Wv («W ) экспериментах МГГ)/Ы(П*)*/(i-bfabffo*,, '-***« показывает, что для измерения /?»/ с точностью (0,1+0,01) была бы достаточна статистика tf(f~&~)jWt*t*J)Эь 100.

При энергиях УНК пробеги © * ( & ° )-меэонов составят величины порядка нескольких сантиметровой однозначное решение проблема дилептонов одного знака могла бы получить на гибридной установке с вершинным детектором. Обнаружение осцилляции ^°*?2 в явилось бы указанием на существование новых типов взаимодействий.

3.5. Поиск "зеркальных" Дермионов Наряду с поиском новых калибровочных бозонов ( Wz,2z., Mm,... ) эксперименты по обнаружению дублирующих "зеркальных" фермионов являются наиболее убедительной проверкой идеи о раннем восстановлении пространственной четности. Диапазон их поиска ограничен,однако, энергиями в системе центра масс родительских частиц и наибольшее продвижение вверх по массам М (Wz t Zz, Ф» L.) достигается на ускорительно-накопительных комплексах. Эксперименты ка нейтринном пучке УНК в силу естественного ограничения позволяют осуществить поиск тольjg "(wz,2zj ко "зеркальных" фермионов с массами 30 Г э В ^ M(Gk,L)g 50 ГэВ (^,А/-*М°Л^ ytQ/J. Существенжмвопросом при этом является конкурентоспособность с экспериментами на "**" -кольцах (е е -*Ъ1-*Е°[М,9)\1€(Мр))t Оценки показывают, что даже в резонансе по /? -бозону ожидаемое число событий с рождением "зеркальных" фермионов в экспериментахна «^«"-кольцах могло бы оказаться значительно меньшим, чем в нейтринных экспериментах. Если же появление "зеркальных" фермионов будет обусловлено в основном взаимодействиями с обменом новыми Urn -бозонами (см. разд. I данной работы), то явное преимущество получают именно поиски на ускорителях с неподвижной мишенью. Действительно, взяв из таблицы 4 величину R ~ 10, получим в случае-,-*?! -оезонанса на * +в ~-коллайдел см2). (ИГ32 «T^MIO'cM*.

ре: V-5 **.& ~ 1 (I0 *I0 )& ~ (I0+I02) гяеfi/-число новых частиц;

-/S =100 ГэВ; У = 1 0 3 2 см • с" Т -светимость; / = Ю 7 с - полезное время работы комплекса; 3 - парциальная вероятность рождения новых частиц, для примера здесь В =10.10 На нейтринном пучке УНК можно ожидать ^ (10 -i*10 ) нейтринных взаимодействий в детекторе с массой - 100 Т за 10 с, что соответствовало бы W^(I0 3 -.I0 ) при В =10.

4. ОСЦИЛЛЯЦИИ НЕЙТРИНО Проблема осцилляции нейтрино привлекает интерес экспериментаторов и теоретиков со времени появления основополагающих работ Б.М.Понтекорво / 5 "~59/\ з дальнейшем этот интерес стимулировался построением и развитием расширенных вариантов калибровочных моделей элек^рослабых взаимодействий и теорий Великого объединения, где массы ("Ivi ) и углы смешивания ( 9С ) нейтрино предска- | зываются отличными от нуля; не претендуя на полноту ссылок по t данным вопросам, укажем работы ' ' и '6I'. f В стандартной SU(2) xU(4) - модели массы нейтрино равны нулю, лептонное квантовое число строго сохраняется и ему соответствует симметрия лагранжиана относительно глобального //^/-преобразования. Действительно, если лептонннй сектор модели не содержит "стерильного" правостороннего нейтрино V^ ( Y(fy) )=0, "Г ( Vf( )=0, Q ( ^ )=0 ^де У, Т / Q -гиперзаряд, изотопспин и электрический заряд соответственно), толдираковские массы rtf строго равны нулю: Щ?•= К** =0( А = 1 D^^tf* ?•* + ^ ^ ^ ^ ^ • # 3 + 3 ^., где i"y -лагранжиан взаимодействия хиггсовских полей с фермионами -лагранжиан юкавского типа? 5/« (у*/ ( y = -i€a?*,) -изотопический SU(2)f_ -дублет хиггсовских часs ff тиц; ^ ( Щ ; ^ w 4 " • '•-•" /, r,*? =3-, KVi^O -юкавские константы связи). Майорано-вский массовый член, включающий только левосторонние нейтрино (*у -МуС^и^и+^У*)* T C где V ^ г с С ^ j KVfJ, С -оператор ^зарядового напряжения), также равен нулю, так как слагаемые вида VVi*f° в юкавском лагранжиане не инварианты относительно калибровочного $Ц(2) -преобразования.

Ненулевое значение массы нейтрино в SU(J L * U(4) -симметричных моделях достигается либо за счет включения в теорию "стерильных" полей К, при этом My / 0 и регулируется в соответствии с экспериментальными ограничениями, либо введением дополнительного триплета хиггсовских полей X, взаимодействующих с майорановским полем нейтрино: Кд У И|_ X. Строго говоря, эти варианты уже выходят за рамки экономной стандартной модели, кроме того подобный "стандартный" подход оставляет открытым вопрос о природе малости масс нейтрино ( wVe/"?e'S: Ю » п^/^ц • 5*10, Ю"3).

п*е/тт Лево-правосимметричные модели естественным образом включают правоспиральные нейтрино, поэтому вопроса о причинах возникновения массы нейтрино в данных теориях не возникает. Проблема малости масс нейтрино также решается уже в рамках SU(2)i_*Su(/l)n*liQ) лево-правосимметричных моделях электрослабых взаимодействий. В связи с рассмотрением данной проблемы следует выделить два возможных варианта построения хиггсовского сектора модели. Выбор их не влияет на результаты расчетов, приведенных в предыдущих разделах данной работы. Первый вариант был указан в разделе 2; в • данном случае как и в стандартной модели лептонное и барионное числа сохраняются, нейтрино-дираковская частица, масса которой регулируется в соответствии с данными эксперимента. При Ш у ^ О, $40 смешиваются нейтрино, принадлежащие разным поколениям:

у. г^ У,ив\ так, что состояния с определенными массами Viuiu ia,i,s являются комбинациями полей нейтрино различv ных сортов: 4 » f- » Цг ••• Второй вариант имеет следующее содержание хиггсовских полей: Ф =(1/2, 1,2, 0),Д. =(1, 0, 2), 4 =(0, I, 2) ' Л '' *** 7 (39)

–  –  –

Юкавский лагранжиан в данном случае можно представить в виде Легко видеть, что теория содержит слагаемые майорановского и дираковского типов. Рассмотрим далее только слагаемые, отвечающие полям нейтрино. Обозначив [ b C ^ j T J g M, ( I =1,2,3) и переписывая выражение (40) в двухкомпонентном виде, получим v lfС + 1/^*- А/ТС V,v^ L sV r cv*^ r iA/, так jqro массовая часть лагранжиана будет представлена в форме: bff"*'~ к,1 (М^&Цг

-&цЫТСЫ) •+ (кЦ-t k^^c^-t-h.c. (где все слагаемые имеют уже майорановский вид и являются двухкомпонентными комплексными спинорами), или.

Диагоналиэация массовой матрицы связана со смешиванием полей VLfhf, в результате которого определенные массы в схеме с одним поколением имели бы следующие комбинации полей:

–  –  –

(A,B, C,2) -матрицы 3x3, ^ -параметр с размерностью массы, ^ д и л и ^f-^* Смешивание между легкими и тяжелыми нейтрино ожидается малым но в о^Ч61* случае допускаются перехо ( э' m*'/mil/ » My/*e)i и y ды типов wцц Vyw) i&Nj* В данной модели величины масс нейтрино связаны с масштабом нарушения пространственной четности и их малость объясняется утяжелением Й ^ -бозонов: tov~ O(*/to{tvg)}% Iff^-* о при условии tnCtyJ — o. Массы правосторонних нейтрино /v наоборот увеличиваются с ростом m(Wz): ^n/^^'^R., Ю//-**о п р И ( Следует подчеркнуть, что: I) ограничения на величину которые следуют из экспериментов по J*-- и ^ -распадам, становятся несущественными в силу того что ^4f«& ^jijnj^ 2) лег ко получить реалистичные наборы масс нейтральных полей, например:

т («ъ) х Ю эВ, Ь(»р) * 100 кэВ, **(«tj* 100 МэВ, т(Ы) а Ю 0 ГэВ при »(«*) =260 ГэВ, Sl»% =0,23; 3) reнератор локальной калибровочной симметрии "U^J может интерпретироваться как квантовое число 8-1 (где &{ij -барионное (лептонное) квантовое число): P S Тзь+ТзА* -jf при Е с м ^ ii T»L ar 0 и * Так --j Afe-Lj; нарушение пространственной четности и локальной (&"1 )-симметрии оказываются взаимосвязанными, в случае нейтрино А^_ ^ 0 (так как ^ в =0) нейтрино майорановская частица.

Вероятность переходов между полями нейтрино двух сортов определяются формулой - А.2.1 ЬУП* (*ъ)г L (м) -I ( '^ I IU7T J (42) где А ГО -разность масс нейтрино, By -энергия пучка нейтрино, U - пролетная база.

Вид данной формулы не зависит от типа осцилляции, учитывая, однако, малость угла смешивания между обычными и "тяжелыми" нейтрино в рассматриваемой модели, имеем в виду далее смешивание вида h +? У/ (Nifty.

Создание оптимальных условий для поиска осцилляции нейтрино не предполагает, очевидно,повышения энергии пучка нейтрино до сотен ГэВ и выше, а требует, скорее,повышения их интенсивности, чистоты относительно примесей нейтрино других сортов, возможности изменения пролетной базы и т.д. Тем не менее, учитывая что в предыдущих разделах данной работы рассматривались и перспективы экспериментального изучения обсуждаемых проблем, проиллюстрируем возможный масштаб продвижения в точности измерения параметров

Ак и в' для f y v I ТэВ при некоторых гипотетических условиях:

увеличении пролетной базы до L )ь 10° м, использовании детектора типа глубоководного &UMAt/2 и "чистого" пучка с примесями нейтрино другого сорта ~ 10. Пусть Еу? =1 ТэВ, L = 5 - Ю 6 м, тогда:

I) ^'»ьг1В'^Ю при А * *6 ~ 2 I эВ^ (ограничение на углы смешивания), 2) A»n. 2'Ю"" эВ при $П»*Ле' ~ 0,1 (ограничеz ние на разность масс нейтрино).

Ситуация может стать интересней,если учесть возможный эффект Мюсеева-Смирнова-Больфенштейна при прохождении нейтрино через землю. При прохождении нейтрино через большие плотности вещества эффективный угол смешивания выражается через угол смешивания в вакууме следующим образом: &***&** f*1&/C4»*J* + (L/U -c*i»j*]', где L**re М*г,L** *т/№&рЛ/л)*г*4о**/?€ (^-плотность электронов в веществе, aj»e-плотность электронов в единицах Авогадро)»

В суперсимметричных теориях с нарушенной ft -четностью возможен новый тип осцилляции. Действительно, если допустить, что ЛСЧ (фотино либо хигтсино) имеет массу 100 еВ, то она могла бы смешиваться с различными типами нейтрино ^, i^., v^. Возможные типы осцилляции при этом следующиеу{Х)*^у/с (i*C,JU,V), Хорошее знание нейтринного потока (например, в пучках меченных нейтрино) могло бы позволить поиски этого типа осцилляции по методу убывания нейтрино из пучка: ^-•f 4, 5"~^ ^Т^ • ЗАКЛШЕНИЕ Дальнейший прогресс Б развитии S4f(3J X SMfa M"J- теории сильных и электрослабых взаимодействий, связанный с проникновением вглубь материи на расстояния г«с К Г 1 см будет достигнут с вступлением в строй ускорителей нового поколения, в частности, УНК.

Богатейший опыт старого ускорителя ИФВЭ У-70 показал, что получение новейших оригинальных открытий в первую очередь зависит от того, насколько удачны и целенаправленн теоретические прогнозм и разработки возможных физических явлений в области исследуемых энергий. В настоящее время на экспериментальных установках мира ведутся интенсивные исследования процессов, в которых наиболее вероятно можно было бы обнаружить эффекты, связанные с выходом за рамки стандартной модели. К разряду таких исследований следует отнести: а) поиски струйных событий с большими потерянными поперечными импульсами,, б) более точное измерение ширин распадов и масс №• и з -бозонов (измерение угла Вайнберга и параметра f*, а также оценка числа поколений), в) наблюдение дилептонов одинакового знака в нейтринных опытах, экспериментах на ррколлайдере в CERh/, г) прецизионные измерения параметра прямого СР-нарушения/?^-* (0,003*0,001) в распадах К9 -мезонов, д) изучение распадов 3~ и 3 -мезонов, позволяющих определять элементы матрицы Кобаяши-Маскава и т.д.

Ближайшее будущее, по-видимому, покажет, существуют ли в указанных прои 1Сах приципиальные расхождения с нашими "стандартными" взгляде и есть ли необходимость выхода за их рамки. Экспериментальная ситуация на сегодня, по-видимому, не дает однозначных указаний на эту необходимость. Аргументы^обуждающие к расширению стандартной модели, пока являются чисто теоретическими.

Они связаны с рядом проблем, из которых наиболее важными являются:

а) проблема нарушения электрослабой симметриии на масштабе Г ^ д? 175 ГэВ;

б) проблема киральности (почему левые и правые кварки (лептоны) отличаются слабым SZ/(2) изоспином);

в) проблема числъ поколений и др.

Надежды на разрешение проблемы а) в ряде подходов связаны с суперсимметрией. Современное развитие суперсимметрии достигло апогея в теориях суперсюметричных десятимерных струн.

Это связано прежде всего с тем обстоятельством, что ломимо эстетической красоты эти теории претендуют на роль единой теории всего сущего:

т.е. всех известных видов взаимодействия, включая и гравитацию.

При фиксировании в теории суперструны янг-миллсовской группы Е(8)хЕ(8), а также дальнейшей редукции этой симметрии к Е(6)х *М=1 - суперсимметричной теории Великого объединения и получении низкоэнергетической феноменологии (v^^M^) важнейшую роль сыграло требование киральности кварков и лептонов относительно &UCZ)W*'U(4) -симметрии. Киральные свойства кварков и лептонов относительно группы SU(Z)w*u4i] непосредственно связаны с такими проблемами, как сокращение аномалий, нарушение Р-и Т-инвариантности при низких энергиях, а также, по-видимому, и с проблемой массы нейтрино. Обнаружение эффектов восстановления Р-симметрии в (А'О-теориях с истинно зеркальными фермионами и ожидаемыми массами в области (20-100) ГэВ могло бн существенно изменить наши выводы о теории десятимерной струны. Так, если бы зеркальные фермионы были бы наблюдены, то одно из главных условий сокращения аномалий, которое было использовано при выборе янг-миллсовской группы Е(8)хЕ(8), будет выполняться автоматически. В результате мы могли бы допустить существование при низких энергиях ( У^^ 100 ГэВ) расширенной А/^. 2 - нарушенной глобальной суперсимметрии, что привело бы нас к возможности рассматривать и теории десятимерной струны с /И =2. Все вышесказанное подчеркивает важность предлагаемых экспериментальных изысканий.

Если суперсимметрия имеет действительное отношение к проблеме натуральности а) модели электрослабых взаимодействий,то задача прямого открытия суперсимметричных частиц находится в ведении программы рр(рр) - коллайдеров с энергиями ^^ I ТэВ • 20 ТэВ.

В нейтринных экспериментах на УНК остается возможность поисков косвенных эффектов. Так^например, в низкоэнергетическом пределе (Е -• VLJ) теории суперструны группа Е6 редуцируется до В результате, эксперименты по нейтральным токам могли бы дать полезную информацию о массах ожидаемых новых калибровочных бозонов g, k/fc*, ц.

... Заметим также, что в теориях с Еб-симметрией ожидаются новые 'Jown" массивные екварки &°(f*)(Q&*-i. Q & = T ) и лептоны Е°(Е~) (e*(~)),fi/* V. В экспериментах на УНК в пучках меченых нейтрино может возникнуть интересная задача, связанная с существованием в СУСИ легчайшей супэрсимметричной частицы (например, фотино, либо хиггсино, либо скалярного [нейтрино... ), если.только её масса будет сравнительно мала, например g 100eV. Этот вопрос в силу его важности заслуживает отдельного обсуждения,и мы собираемся обсудить его в даль-* нейших публикациях.

Подытоживая заметим, что лево-правосишетричные расширения стандартной модели в рассматриваемой области энергий ^ 4 100 ГэВ имеют важнейшее значение для теории десятимерной струны, они поз-»

воляют естественным образом ввести механизмы спонтанного нарушения Р- и Т-симметрии, дают понимание проблемы массы нейтрино (/0Ь«П7е, *ffyt«'fyc, firr«inf ); в этих теориях ожидается появление спектра новых частиц - калибровочных бозонов &, 2 * t W%— и зеркальных фермионов с массами (0,034-20) ТэВ. Для проверки этих представлений критическими являются не только прямые поиски новых частиц, но и прецизионные нейтринные низкоэнергетические (Е у$ 2 ГэВ) эксперименты по измерению параметров s'»*&y(wj t » ••• и соответственно &.*, f A Р * / *.?UA)*SL' »^ V (здесь &JJL -параметры матрицы левосторонних (правосторонних) слабых заряженных токов, 9%2&?mi » ttk«(***&**# Ur(*fa№b&.

Возможное поле деятельности для нейтринных экспериментов УНК во многом будет определяться статусом указанных выше вопросов к моменту ввода в действие нейтринного комплекса.

Можно ожидать, однако, что с точки зрения продвижения в тэвную область по ограничениям для масс дополнительных 2 ^ - 3t9~, UM -бозонов, которое недоступно как для SflfiS - комплекса ЦЕРНа, Тэватрона М А Л, так и для классических низкоэнергетических экспериментов по J*- -рас- :

' паду и ft -распаду ядер, была бы необходима программа измерений • z 1 параметров #» 9v z, f, 2 '* с точностями порядка или лучше 10, 10, I0" соответственно. Конкуренция в измерении 4/0 Qv, j- на коллайдерах(рр, её, рр) в рассматриваемом подходе \ несущественна, поскольку данные параметры являются эффективными \ и отличаются друг от друга при измерении их в различных реакциях. Для проверки расширенных версий (^"^ ) -симметричных моделей большой интерес представляют и эксперименты по поиску "зеркальных" фермионов с массами (30+50) ГэВ, а также дальнейшее улучшение точности измерений (или продвижение в ограничении сверху) параметров матрицы слабых заряженных токов и аффективных констант слабых взаимодействий в низкоэнергетических экспериментах по/* распаду ядер, J* -распаду, К-распадам, распадам гиперонов, а также распадам очарованных и прелестных частиц.

Несколько особняком в этом ряду стоит проблема поиска осцилляции нейтрино на УНК (см. раздел 4 данной работы). Объективно же исследования, посвященные данному вопросу,вместе с экспериментами по обнаружению процессов с нарушением лепгонного квантового числа (безнейтринный двойной ^ -распад, реакции/'-* 3 ^ /*• "•"*/ А* **/*€ ) являются одними из ключевых для дальнейшего продвижения в построении единой теории взаимодействия лептонов (кварков).

Авторы благодарны Б.А.Арбузову, С.П.Денисову, А.А.Логунову, Е.А.Моничу, В.А.Петрову, Ю.П.Никитину, Г.И.Селиванову, Л.Д.Соловьеву, В.В.Аммосову за стимулирование данной работы, полезные замечания, обсуждения и прочтение рукописи, С.Н.Груддину за предоставление для расчетов на ЭВМ системы щюгратТЛ/rfRCOIIP'^^' и помощь в расчетах на ЭВМ.

I. Ограничения для rl ( Щ Ю ) в лево-правосимметричных SV &\ x5(/(2)g х[)(1) - калибровочных моделях Процесс | Условие } Ограничение (ТэВ) кЯсас0 распада В-мезонов

–  –  –

Рис.I. Доверительные области для параметров Bi,(AJ t д. (*J, полученные т основе данных по глубоконеупругому рассеянию нейтрино и антинейтрино на иэоскалярной мишени. Сплошные и штриховые кривые относятся соответственно к одному и двум стандартным отклонениям. Прямая - предсказание стандартной модели, соответствующее изменению $**&*• от О до I.

-055

–  –  –

Рис.5. Доверительные области для параметров SLJ^J, с *, (ь), полученные при совместном анализе,экспериментальных данных по взаимодействие V (7 ) с адронами (см. рис.2-5 и пояснения к ним ). Предсказания лево-правосимметричной модели область, ограниченная прямыми 1-10 (линии соответствуют параметрам теории;Л, -0,999; 0 *«**$* I; I - V -0,97, Us -0,09; 2- 05-0,98, Щ -0,06; 3 - 4 -0,99, % -0,03;

4 - 1 4 -1,00, Vt -0,00; 5-tfc «0,97, Vs -0,00; 6 - ^ Vt «0,00;... 10 - l{-0,82, Ц -0,00), а также прямыми штриховыми линиями, которые получены при ряде фиксированных значений 4'»29 равных 0,0; 0,2; 0,4;...;

1,0, V*6 -0,999 и при изменении I/д от 0,6 до 1,0; 2 от Ю " до 0,1 (if« г- «к 7j7c**«'*JL); к*с М - М / М Рис.6. Отнояенке выходя дмептонов одинакового знака к тэноцу Й^С*) в зависимости от энергии (анти)неитрино '44'.

Сплошная кривая - отношение выхода ассоциированного чарма " ' к одиночному "*', нормированное на точку группы Рис.7. Зависимость параметра Afflg от массы J? (.2) ) - кварка (Ug) при фиксированной массе 2(&) -кварка (Mj*I60 Г»В) и двух заданных значениях параметра /с'*/ »0.25; 0,3, сплошная линия - вариант (I), пунктирная линия - вариант (2), для случая М(Щц)Ь M(WLJ, штриховыми линиями выделена область значений 44Jp «(I0~ I2 +4-I0~ 13 ) ГэВ.

–  –  –

Рис.в. Зависимости параметра A W ^ (вариант (2)) от массы$ кварка (Mg) при фиксированной массе Я / ^ -кварка (Mj-200 ГэВ), М(^-160 ГэВ и различных соотношениях меаду параметрами смешивания; в качестве примера выделены случаи доминирующего вклада (a) LL. -диаграмм (штриховая линия) |S«ilL» I*win, \%& L * I S & I R (Sjl «0,3^* »0,25);

(6) LA -диаграмм (штрих-пунктирная линия)/3«.|(.^|5ы1*, |bu,| R ^ |S**| L (SI «0,25, S 4 * ^,б) (в) Я ^ -диаграмм (сплошная линия) | S^j |» |S,f, I L, / S ^ U 1Чг 1ц (SA -0.2. &Л -0,8).

* ЛИТЕРАТУРА 1, Fati J.C., Salem A. - Phya.ReY. D, 1974, r.W, p.1275.

2. Mohapatra R.I., Patl J.C. - Phye.ReT. D, 1975, r.11, p.566, 2558.

3« SenJanoYic G,, Mohapatra R.K.- Phys.Rer.D, 1975, v.12, p. 1502.

4* Senjanovie G. - Nucl.Phye., 1979» T.B153, p.334.

5. Kohapatra R.N., SenjanoYic G. -Phys.Rer.Lett., 1980, т.44, p.912; Phya.Rey. 1981,*D23, p.165.

6. Carr J. et al. - Phye.Rev.Lett., 1983, v.51, p.627.

7. Lee T.D. Yang C.N. - Pbya.Rer., 1956, v.104, p.254.

8. Кобзарев И.Ю., Окунь Л.Б., Померанчук И.Я.-ЯФ,19б6,т.З, с.1154

9. Арбузов Б.А., Филиппов А.Т. Физика высоких энергий и элементарных частиц. - Киев; Наукова Думка,1967,- с.597.

Ю. Баринов Н.У., Волков Г.Г. - Препринт ИФВЭ 76-98, Серпухов, 1976; ЯФ, 1978,ж2, с.207.

11. Liparteliani A.O., Monich Т.A., NifcLtin YtuP., Tolkov G.G. In: Proc. Int. Conf. Meutrino-77, 2, 302 Hauka, Moscow,1978, ЯФ, 1978. T.2, с 1395.

12. Liparteliani A.G., Monich V.A., Volkov G.G. - Preprint 1НБР 85-09, Serpukhor, 1985*

13. Anmoeov V.V., Mpnich V.A., Vollcov G.G. - Preprint IHEP 85-76, Serpukhor, 1985* 14* Arnieon G. et al. - Phys.Lett., 1984,«/.139B, p. 115.

15* Bagnaia P. et al. - Phya.Lett., 1984 T.139B, p.105.

16. Mohammadl M. - Preprint CBR* - EP/85-5? 1985.

17. Ellis N. - Preprint CERN-EP/85-71 1985.

18. Bell G., Bender И., Soni A» - Phye.Rev.Lett., 1982, v.48,p.848

19. ailman P.J., Reno М.Ы. - Phys.Rer., 1984, V.D29, p.937,

20. Maharwnw L. - Phya.Lett., 1984, V.B149, P.399.

21. Harari H., Leurer M. - Nucl.Phye., 1984, T.B223, p.221.

22. Branco G.C., Prere J.-M., Gerard J.-M., - Preprint CERN, Ref.

Th 3406, 1982.

23. Kim J.C., LangacKer P., Levin M., Wlliams li.H. - Rer.Mod.Phys., 1981, T. 5 3, p.211.

24. Roaner J.L. - Preprint CHUi - TH. 3998/84, 1984.

25* Arniaon G. et al, - Phya.Lett., 1983, T.129B, p.273,

26. Baghaia P. et al. - Phya.Lett., 1983, T.129B, p.130.

«•Ж\.

27. Particle Data Group - Rev.Mod.Phya., 1984, v.56, H°2.

28. Altarelll G. - Preprint CERN - TH.3983/84, 1984.

29. Волков Г.Г. и др.-ЯФ, 1984,т.40,с.1524; Препринт ИФВЭ jjg§»

30. Llede I.-Roos., n.P.Hucl.Phya.B., 1980, v.167, p.397.

31. Klutting H., Morfin J., van Donick W. -Phys.Lett.B, 1977, v.71» p.446.

32. Deden H. et al. - Nucl.Phya.B., 1979, v.149, P.1.

33. Горичев П.А. и др. - Препринт ИТЭФ, Москва, 1983.

34. Liede I.,llaalampi ahd Rooe - Nucl.Phya.B, 1978, y.146, p.157.

35. Roos II., Liede I.- Phya.Lett,B, 1979, v.82, p.89.

36. Marriner J. - 1977 Beport LBL-6438.

37. Harris F. et al. - Phys.Rev.Lett., 1977,»!39,p.437.

38. Blietachau J. et al. - Phya.Lett.B, 1979, v.88, p.381.

39. Carmony D. et al. - Phys.Rev., 1982, V.D26, p.2965,

40. Bofam II., Hollllc W., Spieaberger H. - Z.Phya. 1985, v.C27,p.515

41. Bergama F. et al. - Preprint CERN-EP/84-99 1984.

42. Вовенко А.С. и др.- В кн.; Материалы У11 рабочего совещания по программе физических исследований на V -детекторе ШВЭ-ОИЯИ.Дубна, 1986, с.27.

43. Bodeok K.A. et al. - Phys.Lett., 1982, V.B113, p.82,

44. FiaK H. E. - Preprint Fermllab - Conf-81/73-ЖР 1981.

45. Lanou R.E. - Preprint COO-313O-TC-21 1985.

46. Герштейн C.C., Джикия.Г.В., Пирогов Ю.Ф.-ЯФ,1984,т.40,с.1500.

47. Volkov G.0. et al. - In: Prpc. of XXII Intern. Conf. on High Energy Phys., Leipzig, 1984.

48. Ignatiev A.Yu., Kozimirov N.G., Kusmin V.A. - Nucl.Phya. 1983 v.eai8» pHis.

49. Abramowicz H. et al. - Z.Phya., 1982, V.C12, p.225.

50. Bonoghue J.F., Holstein B.R. - Phya.Lett., 1982, v.B113,p.382.

51. Bigi I.I., Frere J.-M. - Phys.Lett., 1982, v.B110, p.225.

52. LangaoKer P. - In: Proc. of XZII Intern. Conf. on High Energy Phye., Leipzig, 1984. ' i

53. P.BaGnaia,J.Repellin-In:Proc. of XXII Intern.Conf. on High Energy Phys..Leipzig,1984.

54. Monich Т.Д., StrunincKy B.V., Volkov G.G. - Phya.Lett., 1981.

V.B104, p.382; Письма в. ЖЭТФ, 1981, т.34,с.22preprint 1НБР 30-144, Serpukhov, 1980.

, 55.J.Rohlf.-In: Proc. of XXII Intern.Conf.on lli^h Energy Phyu., / Leipzig 19G4.

j 56. Понтекорво Б.М. - ЖЭТФ, 1957, т.33, с.549.

| 57. Понтекорво Б.М. - ЖЭТФ, 1956. т.ЗД, с.247.

; 53. Понтекорво Б.М. - Ю Т Ф, 1967, т.53, с.1717.

| 59. Понтекорво Б.М. - Письма в ЖЭТФ, 1971, т.13, с.281, | 60. Frampton -,Н., Vogel Р. - Phys.Rep., 1982, v.82, p.339.

j 61. Capps R.H., Strobel C.L. - Phys.Rev., 1985, V.D32, p.257.

! 62. Рашпап J. - Preprint CERN - EP/84-150 1984; In: Proceedings of Intern. Conf. on Neutrino Physios, Dortmund, 1994.

63. JonKer M. et al. - Phys.Lett., 1981, V.B99, p.265.

64. Holder M. et al. - Phys.Lett., 1977, V.B71, p.222.

65. Armenise N. et al. - Phys.Lett., 1983, V.B122, p,448.

66. Prescott Ch. et al. - Phys.Lett., 1978, V.B77, P.347.

67. Argento A. et al. - Phys.Lett., 1984, v.BHO, p. 142.

68. 3ohm A. - Preprint RWTH Aachen, Pitha 84/11.

69. Winter K. - Preprint CERN-EP/84-137, 1984.

70. Enqvist K., Mursula K., Roos M. - Hucl.Phys., 1983, V.B226, p.121.

71. Pogli G.L.- Phys.Lett., 1985, V.B158, p.66.

72. Грудцин C.H. - Препринт ИФВЭ 81-118, Серпухов,1981.

73. Hagiwara К. - Nucl.Phys., 1980, v.B173,.p.487.

74. Lai G. - Phys.Rev., 1978, V.D18, p.1422.

75. Olness P.I., Ebel Л.Е. - Phys.Rev., 1984, V.D30, p.1034.

76. Shrock R. - Phys.Rev., 1981, V.D24, P.1232.

–  –  –



Похожие работы:

«Педагогический дневник Лагерь _ Отряд Воспитатели О ВЕДЕНИИ ПЕДАГОГИЧЕСКОГО ДНЕВНИКА УВАЖАЕМЫЙ КОЛЛЕГА! Ты открыл первую страницу своего педагогического дневника. С этого момента он должен стать твоей настольной книгой. Педагогический дневник это основной отчетный документ, имеющий юридическую силу, в котором...»

«ПРОГРАММА ВСТУПИТЕЛЬНОГО ЭКЗАМЕНА В МАГИСТРАТУРУ по направлению: 48.04.01 Теология магистерская программа "Православная теология" Авторы-составители д-р филос.наук, проф. Рожков В.П., д-р филос. наук, проф. Орлов М.О.2. ТРЕБОВАНИЯ К УРОВНЮ ПОДГОТОВКИ, НЕОБХОДИМОЙ ДЛЯ ОС...»

«Морган Райс Обманутая Серия "Журнал вампира", книга 3 Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=9017630 Аннотация ".Кейтлин Пейн услышала голос и постаралась открыть глаза. Это оказалось непросто, веки были словно налиты свинцом. Как Кейтлин ни старалась, открыть глаза...»

«міЖКуЛЬтурна КомуніКаЦіЯ УДК 303.446.2 Руцинская И.И. (Москва, Россия) ПутЕводитЕЛЬ КаК вид СПравочного иЗданиЯ: СПЕЦиФиКа Жанра и ФормЫ "вЗаимодЕйСтвиЯ" С читатЕЛЕм У статті досліджуються особливості путівника як довідкового видання, народ...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации САРАТОВСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ Н.Г.ЧЕРНЫШЕВСКОГО Программа вступительного испытания в магистратуру на направлени...»

«Вероника Рот Инсургент Серия "Дивергент", книга 2 Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=8486852 Инсургент : роман / Вероника Рот: Эксмо; Москва; 2014 ISBN 978-5-699-73058-2 Аннотация Сдел...»

«УДК 911.52 doi 10.17072/2079-7877-2016-2-5-16 Р.Р. Чепурнов, А.М. Прокашев, А.С. Матушкин, Н.Д. Охорзин, С.А. Пупышева, С.Л. Мокрушин, Е.С. Соболева, И.А. Вартан ЛАНДШАФТНАЯ СТРУКТУРА КОРЕННЫХ БЕРЕГОВ РЕКИ ВЯТКИ В РАЙОНЕ АТАРСКОЙ ЛУКИ В статье отражены результаты изучения ландш...»

«ОГЛАВЛЕНИЕ МЕЖДУНАРОДНЫЕ СТАНДАРТЫ КАЗАХСТАН УКРАИНА БЕЛАРУСЬ АЗЕРБАЙДЖАН РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ Доклад подготовлен Центром гражданских свобод (Украина) в рамках проекта "Помощь правозащитникам в постсоветских странах", который осуществляется при поддержке МИД Королевства Нидерландов совместно с Нидерландским Хельсинкски...»

«Андрей Георгиевич Дашков Солнце полуночи. Новая эра Серия "В зоне отчуждения" Текст предоставлен правообладателем. http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=8164492 Андрей Дашков. Солнце...»

«не охватывалось доведение потерпевшего до самоубийства, в его действиях отсутствует данный состав преступления. Об отсутствии состава ст. 110 нужно говорить и в тех случаях, когда попытка самоубийства со стороны потерпевшего являлась инсценировкой, вызванной желанием привлечь к себе внимание или реакцией на...»

«http://vmireskazki.ru vmireskazki.ru › Сказки Кавказа и Ближнего Востока › Арабские сказки 1000 и 1 ночь (Повесть о Харунс арРашиде и невольнице (ночи 338—340)) Арабские сказки Рассказывают также, что халиф, повелитель правоверных Харун ар-Рашид, испытывал в какую-то ночь сильное беспокойство и впал в великое раздумье. И он поднялся с ложа и...»

«Святитель Игнатий (Брянчанинов) Собрание творений. Том I. Жизнеописание. Аскетические опыты. Книга первая Серия "Собрание творений", книга 1 Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=9287260 Святител...»

«ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Курс внеурочной деятельности “Культура добрососедства” для 1 класса составлена на основании: Федеральный уровень 1. Федеральный закон от 29.12.2012 №273-ФЗ "Об образовании в Российской Федерации".2. Письмо Департамента общего образования Министерства обр...»

«Эжен Жозеф Сю Парижские тайны. Том 1 Серия "Парижские тайны", книга 1 Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=8144438 Парижские тайны : в двух томах. Т. 1: Эксмо; Москва; 2014 ISBN 978-5-...»

«СВЯТО НИКОЛАЕВСКИЙ Кафедральный Собор ПРАВОСЛАВНОЙ ЦЕРКВИ В АМЕРИКЕ Июнь-Июль 2007 г. St. Nicholas Cathedral, 3500 Massachusetts Avenue, NW Washington, DC 20007 Phone: 202 333-5060~Fax: 202 965-3788~www.stnicholasdc.org ~ www.oca.org насто...»

«Роберт Маккаммон Осиное лето http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=136947 Р. Маккаммон. "Осиное лето" Содержание Конец ознакомительного фрагмента. 6 Р. Маккаммон. "Осиное лето" Роберт Маккаммон Осиное лето – Машина едет, Мэйс, легковушка, – сказал мальчик у окна. –...»

«Александра Анатольевна Шабунова Здоровье населения в России: состояние и динамика Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=6571149 Здоровье населения в России: состояние и динамика: монография [Текст] / А...»

«ВЕСТНИК ЕКАТЕРИНБУРГСКОЙ ДУХОВНОЙ СЕМИНАРИИ По благословению Высокопреосвященного КИРИЛЛА, митрополита Екатеринбургского и Верхотурского ЕКАтЕРИнбуРгсКАя ПРАВосЛАВнАя ДухоВнАя сЕмИнАРИя ВЕСТНИК ЕКАТЕРИНБУРГСКОЙ ДУХОВНОЙ СЕМИНАРИИ Выпуск 1(3) / 2012 Е...»

«6/. W 4 ДОГОВОР №T13-04/2016 на организацию и проведение торгов г. Москва "13" апреля 2016 года Закрытое акционерное общество "Павловскгранит-ИНВЕСТ" (ОГРН 5087746675407, ИНН 7702692115, юридический адрес: 129110, г. Москва, ул. Гиляровского, д....»

«РЕГУЛИРОВАНИЕ СМИ В РОССИИ АНАЛИЗ ПРАВОВОГО ПОЛЯ И ТЕНДЕНЦИЙ REUTERS/Sergei Karpukhin ВЫРАЖЕНИЕ БЛАГОДАРНОСТИ Компании-основатели, The Thomson Reuters Foundation, Robert Bosch Stiftung и the Fritt Ord Foundation, выражают благодарность компании DLA Piper Rus Limited за время, потраченное на проект, и за ее экспертную поддержк...»

«Наина Владимирова Лучшие приворотные заговоры и обереги любви Текст предоставлен правообладателем http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=327562 Лучшие приворотные заговоры и обереги лю...»

«УДК 821.161.1-312.9 ББК 84(2Рос=Рус)6-44 В93 Любое использование материала данной книги, полностью или частично, без разрешения правообладателя запрещается. Серия "КРЕМЛЬ" основана в 2011 году Оригинал-макет разрабо...»

«РАБОЧИЕ МЕСТА ДЛЯ ЖЕНЩИН: БОЛЬШЕ И ЛУЧШЕ Практическое руководство Издание МОТ в развитие решений Четвертой Всемирной конференции по положению женщин и Всемирной встречи на высшем уровне в интересах социального развития Линь Леан Лим Ме...»

«10/01/2017 Типовая форма Условия предоставления услуг с использованием системы дистанционного банковского обслуживания ПАО Сбербанк юридическим лицам, индивидуальным предпринимателям и физическим лицам, занимающимся частной практи...»








 
2017 www.kn.lib-i.ru - «Бесплатная электронная библиотека - различные ресурсы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.